Micron Document
____ _ _ _ _
| _ \ ___ | |_ (_) _ __ ___ __| | (_) __ _
| |_) | / _ \ | __| | | | '_ \ / _ \ / _| | | | / _ |
| _ < | __/ | |_ | | | |_) | | __/ | (_| | | | | (_| |
|_| \_\ \___| \__| |_| | .__/ \___| \__,_| |_| \__,_|
|_|


The NomadNet German Wikipedia | Archives | Info
- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b- `b

πŸ” Search

Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―Β―

Rodrigues-Formel
──────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────
top
Die Rodrigues-Formel, benannt nach Olinde Rodrigues, ist eine Formel fΓΌr die Exponentialfunktion einer antisymmetrischen 3Γ—3-Matrix, welche in Matrixform ein Kreuzprodukt beschreibt. Sie lautet:

exp ⁑ ⁑ ( [ a ] Γ— Γ— ) = I + sin ⁑ ⁑ ( β€– β€– a β€– β€– ) [ a β€– β€– a β€– β€– ] Γ— Γ— + ( 1 βˆ’ βˆ’ cos ⁑ ⁑ ( β€– β€– a β€– β€– ) ) [ a β€– β€– a β€– β€– ] Γ— Γ— 2 {\displaystyle \exp([a]_{\times })=I+\sin(\|a\|){\begin{bmatrix}{\dfrac {a}{\|a\|}}\end{bmatrix}}_{\times }+(1-\cos(\|a\|)){\begin{bmatrix}{\dfrac {a}{\|a\|}}\end{bmatrix}}_{\times }^{2}}

Dabei bezeichnet I {\displaystyle I} die 3Γ—3-Einheitsmatrix.

Ihre Hauptanwendung liegt darin, dass das Ergebnis eine Drehung um die Achse a {\displaystyle a} mit Winkel β€– β€– a β€– β€– {\displaystyle \|a\|} als Matrix beschreibt.

Contents

β€’ Herleitung
β€’ Anwendung
β€’ Literatur

──────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────────

Herleitung

Die Exponentialfunktion lΓ€sst sich in eine unendliche Reihe, die fΓΌr alle Werte aus R {\displaystyle \mathbb {R} } absolut konvergiert, entwickeln:

exp ⁑ ⁑ ( x ) = βˆ‘ βˆ‘ n = 0 ∞ ∞ x n n ! {\displaystyle \exp(x)=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {x^{n}}{n!}}}

Die Gleichung kann auch fΓΌr beliebige quadratische Matrizen angewendet werden. Eine, die sich wegen ihrer besonderen Eigenschaften dafΓΌr eignet, ist die Matrix des Kreuzproduktes. Sie lautet fΓΌr den dreidimensionalen, reellen Raum R 3 {\displaystyle \mathbb {R} ^{3}} :

a β†’ β†’ = ( a 1 a 2 a 3 ) [ a ] Γ— Γ— = ( 0 βˆ’ βˆ’ a 3 a 2 a 3 0 βˆ’ βˆ’ a 1 βˆ’ βˆ’ a 2 a 1 0 ) {\displaystyle {\vec {a}}={\begin{pmatrix}a_{1}\\a_{2}\\a_{3}\end{pmatrix}}\qquad [a]_{\times }={\begin{pmatrix}0&-a_{3}&a_{2}\\a_{3}&0&-a_{1}\\-a_{2}&a_{1}&0\end{pmatrix}}}

Durch Ausmultiplizieren erhΓ€lt man folgende Formel:

[ a ] Γ— Γ— 3 = [ a ] Γ— Γ— β‹… β‹… [ a ] Γ— Γ— β‹… β‹… [ a ] Γ— Γ— = βˆ’ βˆ’ β€– β€– a β€– β€– 2 β‹… β‹… [ a ] Γ— Γ— {\displaystyle [a]_{\times }^{3}=[a]_{\times }\cdot [a]_{\times }\cdot [a]_{\times }=-\|a\|^{2}\cdot [a]_{\times }} ,

wobei β€– β€– a β€– β€– = a 1 2 + a 2 2 + a 3 2 {\displaystyle \|a\|={\sqrt {a_{1}^{2}+a_{2}^{2}+a_{3}^{2}}}} die Norm des Vektors a {\displaystyle a} ist. Das bedeutet, dass man Potenzen der Matrix [ a ] Γ— Γ— {\displaystyle [a]_{\times }} stets auf Potenzen mit Exponenten kleiner 3 reduzieren kann. Daher sind diese Matrizen fΓΌr das Einsetzen in Potenzreihen geeignet.

FΓΌr Sinus und Cosinus gibt es ebenfalls Taylorentwicklungen. Sie lauten:

sin ⁑ ⁑ ( x ) = βˆ‘ βˆ‘ n = 0 ∞ ∞ ( βˆ’ βˆ’ 1 ) n x 2 n + 1 ( 2 n + 1 ) ! = x 1 ! βˆ’ βˆ’ x 3 3 ! + x 5 5 ! βˆ’ βˆ’ β‹― β‹― {\displaystyle \sin(x)=\sum _{n=0}^{\infty }(-1)^{n}{\frac {x^{2n+1}}{(2n+1)!}}={\frac {x}{1!}}-{\frac {x^{3}}{3!}}+{\frac {x^{5}}{5!}}-\cdots }
cos ⁑ ⁑ ( x ) = βˆ‘ βˆ‘ n = 0 ∞ ∞ ( βˆ’ βˆ’ 1 ) n x 2 n ( 2 n ) ! = 1 βˆ’ βˆ’ x 2 2 ! + x 4 4 ! βˆ’ βˆ’ β‹― β‹― {\displaystyle \cos(x)=\sum _{n=0}^{\infty }(-1)^{n}{\frac {x^{2n}}{(2n)!}}=1-{\frac {x^{2}}{2!}}+{\frac {x^{4}}{4!}}-\cdots }

Diese Gleichungen kΓΆnnen kombiniert werden: Terme mit geradem Exponenten kΓΆnnen durch die Cosinus-Entwicklung und Terme mit ungeradem Exponenten durch die Sinus-Entwicklung ersetzt werden. Nach einigen Vereinfachungen erhΓ€lt man die Rodrigues-Gleichung.

Eigenschaften

Sei R ( a ) = exp ⁑ ⁑ ( [ a ] Γ— Γ— ) {\displaystyle R(a)=\exp([a]_{\times })} . Dann gilt:

R ( βˆ’ βˆ’ a ) = R ( a ) βˆ’ βˆ’ 1 = R ( a ) T {\displaystyle R(-a)\,=\,R(a)^{-1}\,=\,R(a)^{T}}
R ( a ) β‹… β‹… a = a {\displaystyle R(a)\cdot a=a}

Anwendung

Vor allem in der Robotik und in der Computergrafik spielt die Rodrigues-Formel eine Rolle. Es existiert immer ein Koordinatensystem, definiert durch ( e 1 , e 2 , a β€– β€– a β€– β€– ) {\displaystyle \left(e_{1},e_{2},{\dfrac {a}{\|a\|}}\right)} , in dem fΓΌr einen Vektor a β†’ β†’ {\displaystyle {\vec {a}}} gilt:

a β†’ β†’ = ( 0 0 Ξ± Ξ± ) {\displaystyle {\vec {a}}={\begin{pmatrix}0\\0\\\alpha \end{pmatrix}}}

Das bedeutet, dass die Matrix exp ⁑ ⁑ ( [ a ] Γ— Γ— ) {\displaystyle \exp([a]_{\times })} eine Rotation um die Achse a β€– β€– a β€– β€– {\displaystyle {\dfrac {a}{\|a\|}}} reprΓ€sentiert. Der Drehwinkel ist dabei β€– β€– a β€– β€– {\displaystyle \|a\|} , also die LΓ€nge des Vektors.

Literatur

β€’ M. E. H. Ismail: Classical and Quantum Orthogonal Polynomials in One Variable. Cambridge University Press, Cambridge UK 2005, ISBN 0-521-78201-5.
β€’ O. Faugeras: Three-Dimensional Computer Vision - A Geometric Viewpoint. MIT Press, Cambridge MA 1993, ISBN 0-262-06158-9.